Please use this identifier to cite or link to this item:
http://ricaxcan.uaz.edu.mx/jspui/handle/20.500.11845/598
Full metadata record
DC Field | Value | Language |
---|---|---|
dc.contributor | 121130 | es_ES |
dc.creator | Hernández Ruíz, María de los Angeles | - |
dc.date.accessioned | 2018-07-03T15:06:39Z | - |
dc.date.available | 2018-07-03T15:06:39Z | - |
dc.date.issued | 2015-11-17 | - |
dc.identifier | info:eu-repo/semantics/publishedVersion | es_ES |
dc.identifier.uri | http://hdl.handle.net/20.500.11845/598 | - |
dc.description.abstract | En este trabajo de tesis calculamos el operador de corriente axial para bariones en un formalismo combinado entre la teoría de perturbaciones quirales y la expansión 1/Nc, donde Nc es el número de colores. En este cálculo se consideran diagramas de Feynman a orden de un loop, con estados intermediarios octete y decuplete. Obtenemos correcciones al operador de corriente axial a nivel de un loop y con rotura de simetría de sabor perturbativa. Las primeras correcciones vienen de los diagramas de Feynman, entonces hablamos de una rotura de simetría implícita en el limite quiral mq → 0, donde mq es la masa del quark y las segundas correcciones se obtienen al ignorar la rotura de isoespín y en ese caso se incluye la rotura de simetría SU(3) perturbativa a primer orden, conduciendo a una rotura de simetría explícita. Los elementos de matriz de las componentes espaciales del operador axial entre los estados de la simetría espín sabor, dan los valores usuales de los acoplamientos axial vector. Para el octete de bariones, los acoplamientos axial vector son g_A, tal como están definidos en los experimentos en decaimientos semileptónicos de bariones, donde gA ≈ 1.27 para el decaimiento beta del neutrón. Para los decaimientos fuertes de bariones los acoplamientos axial vector son g, los cuales son extraídos de las anchuras de los decaimientos fuertes del decuplete de bariones al octete de bariones y piones. El cálculo de este trabajo nos permite realizar diferentes ajustes por mínimos cuadrados, es decir, ajustando nuestras expresiones analíticas con los datos experimentales podemos hacer la comparación entre la teoría y el experimento. Encontramos que la comparación de nuestros resultados teóricos con el experimento tiene una total consistencia. 3 | es_ES |
dc.language.iso | spa | es_ES |
dc.publisher | arXiv.org | es_ES |
dc.relation | e-Print: arXiv:1402.6668 [hep-ph] | es_ES |
dc.relation.uri | researchers | es_ES |
dc.rights | Atribución-NoComercial-CompartirIgual 3.0 Estados Unidos de América | es_ES |
dc.rights.uri | http://creativecommons.org/licenses/by-nc-sa/3.0/us/ | es_ES |
dc.subject.classification | CIENCIAS FISICO MATEMATICAS Y CIENCIAS DE LA TIERRA [1] | es_ES |
dc.subject.other | La expansión 1/Nc | es_ES |
dc.subject.other | teoría de perturbaciones quirales | es_ES |
dc.subject.other | operador axial | es_ES |
dc.title | La corriente axial de bariones en teoría de perturbaciones quirales para Nc grande | es_ES |
dc.type | info:eu-repo/semantics/workingPaper | es_ES |
Appears in Collections: | *Documentos Académicos*-- UA Ciencias Químicas |
Files in This Item:
File | Description | Size | Format | |
---|---|---|---|---|
Tesis_MA_Hernandez-Ruiz.pdf | Tesis | 2,82 MB | Adobe PDF | View/Open |
This item is licensed under a Creative Commons License